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光学元件
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光学窗口片
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光学窗口片
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光学窗口片
"莱普可以提供多种的基片，包含锗 (Ge), 硅 (Si), N-BK7, 紫外熔融石英,硒化锌 (ZnSe), 氟化钙(CaF2), 氟化镁 (MgF2)等. 可以提供紫外 (UV), 可见光, 或者红外 (IR)的多层增透膜。"
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订制形状窗片
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楔角片
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布儒斯特窗片
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盖玻片
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ITO窗片
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ITO窗片
莱普提供的ITO窗片,一个面镀有氧化铟锡(ITO)膜层，另外一个面镀增透膜层，ITO窗片用于LCD和LED，电光应用，太阳能等等。通过选用适当厚度的ITO膜，可以在其 50 - 120 Ω/sq的表面电阻于光学性能之间实现出色的平衡。N-BK7玻璃可以在可见光和近红外波段提供出色的透射率。
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光学窗口片
窗口片的功能是为了隔离环境，使窗片两边的物质不会混合到一起。当选择窗口片时，需要考虑材料，透过率，散射，波前畸变和耐腐蚀性，耐热冲击和损伤阈值的要求。
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光学窗口片
- 光学透镜
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反射镜
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轻质反射镜
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介质反射镜
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介质反射镜
介质膜层反射镜可以提供很高的反射率（在设计波长反射率可以超过99.8%），莱普可以根据客户的要求提供中心波长从250nm到2200nm的介质反射镜，在选择合适的介质高反时， 需要考虑到膜层损伤阈值的要求。
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金属反射镜
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金属反射镜
金属反射镜可以分为保护铝、增强铝、保护银、保护金等，选用合适的反射镀膜选项将能确保所需波长或波长范围获得高反射率。金属膜层的反射率低于介质反射镜的反射率，但是金属膜层的反射波段可以涵盖近紫外，可见光和近红外波段，为了防止金属膜层氧化，需要在金属膜层上镀上保护膜层。
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二向色反射镜
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二向色反射镜
二向色反射镜根据波长来透过或反射光，实现光谱分光。长通二向色反射镜高反射低于截止波长的光而高透射高于截止波长的光；短通二向色反射镜与之相反，高透射低于截止波长的光而高反射高于截止波长的光。
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反射镜
反射镜设计用于反射各种应用的光线，包括光束偏移、干涉测量、成像或照明。反射镜适用于各种工业，例如生命科学、计量、半导体或太阳能。
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轻质反射镜
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红外光学元件
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薄膜偏振片
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薄膜偏振片
"薄膜偏振片能将激光光束分成偏振方向正交的两束光，反之也能将偏振方向正交的的两条光束合成为一束光薄膜偏振片与入射光束成布鲁斯特角。膜层可以增强对 s 偏振光的反射率，同时保持p偏振的高透过率。"
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ZnSe透镜
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ZnSe激光输出镜
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ZnSe激光输出镜
输出镜也叫部分反射镜，他能将激光总能量中的一部分反射回谐振腔, 而让另一部分能量透射输出以便加工。在工业二氧化碳激光器中,输出镜主要用于激光谐振腔内保证激光功率和输出模式。
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ZnSe窗口片
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F-theta扫描透镜
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F-theta扫描透镜
F-θ镜又称平场聚焦镜或线性镜头，它的像高等于焦距乘以扫描角（y=f•θ）。区别于一般聚焦透镜会将焦斑集中于一点，扫描透镜是将激光束分散到扫描区域或工件上的多个点，将激光束在整个打标平面内形成大小均匀的聚焦光斑。
扫描透镜的应用范围包括：标刻、雕刻、快速成型、某些钻孔和切割。
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ZnSe分光镜
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ZnSe分光镜
普通的分光镜用来分开或合并激光光束。偏振分光镜则是用来分开或合并两个正交偏振态的激光束。
我们的偏振分光镜，是指波长为 10.6μm的光以 45°入射时，s 偏振和 p 偏振的透射率/反射率会是不同分光镜的性能主要决定于其镀膜特性。
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ZnSe合束镜
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ZnSe合束镜
合束镜是用来将两种波长的光分别通过透射和反射的方法合成到一条光路上。在激光加工中，通常用来把指示光合入光路中。我们的合束镜设计用于45度入射时, 透射波长 10.6微米/1064nm的激光束,并利用90度反射波长632.8nm/650nm的激光束（可见光）来校准10.6微米/1064nm激光束。
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相位延迟镜
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相位延迟镜
金属切割和其他重要的激光加工对切缝宽度或横截面发生的任何变化都很敏感。切缝的质量取决于相对于切割方向的光偏振方向。圆偏振在任何光束方向上都是由等量的 s 偏振和 p偏振组成的，因此在所有的轴向都具有相同成份的偏振，无论切割方向如何，都将以均衡的方式去除材料。
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红外光学元件
硒化锌（ZnSe）和其他的红外材料例如硅(Si)， 锗(Ge)，砷化镓（GaAs）, 硫化锌（ZnS）等广泛应用于激光打标、雕刻、切割、焊接、医疗等各种大中小功率激光器以及红外变焦距镜头、 热感应镜头等各种红外光学镜头中。CVD的ZnSe材料由于低吸收系数和高耐热特性，广泛使用于高功率的CO2激光系统中。
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薄膜偏振片
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光学棱镜
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直角棱镜
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角锥棱镜
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角锥棱镜
光束入射到角锥棱镜时，光束能够正确地以与入射角度相同的角度返回。光束的入射位置偏离角锥棱镜的中心时，光束将从中心的另一侧在偏离中心相同距离的位置射出。对于角锥棱镜来说，入射光和反射光的平行度偏差要求是非常严格的。
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订制棱镜
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五角棱镜
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色散棱镜
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斜方棱镜
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光管
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光管
光管采用内部全反射原理，无论其光谱特性如何, 都将非均匀光源换成均匀光源。与方形结构的导光管相比，六角结构导光管可使光损失降低35%。数值孔径 (NA) 值小的光源需要较长的光管来使光线均匀化，而数值孔径值大的光源，则使用较短的光管即可以满足要求。
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道威棱镜
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光学棱镜
棱镜可用于以特定角度转折光线。棱镜不仅可以使光线偏移，还可以用来调整图像方向。棱镜的设计将用来确定其与光线之间的相互作用方式。当光线入射到棱镜时，光线会先反射在单个或多个表面上，然后才出射，又或者是光线会在其通过基片时被折射。
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直角棱镜
- 滤光片
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微型光学元件
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微型光学元件
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微型光学元件
莱普提供的微型光学元件广泛应用于医学领域例如内窥镜和眼科设备中，在工业领域应用于检测和其他需要使用到高精度微型元件的设备中
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微型光学元件
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光学元件
光学元件的功能包括通过聚焦、过滤、反射或偏振等方法来改变光线状态。光学元件可以与多种应用相整合，例如，显微镜、成像、干涉测量等应用，并且适用于范围从生命科学到测试测量的各种行业。
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电话: +86-591-83222716; 传真:+86-591-83222716
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光学窗口片
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偏振光学元件
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波片
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低级波片
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低级波片
光通过低级波片时产生的延迟等于分数部分的设计延迟加上波长或半波长的小整数倍(也称为级数)的延迟。这与零级波片和多级波片不同，真零级波片的级数等于0，多级波片的级数较大。低级波片的设计维持了零级波片的性能，成为替代真零级波片的良好选择。
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零级波片
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真零级波片
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真零级波片
真零级波片能够产生精确的相位延迟。相比于普通零级波片，真零级波片具有更好的消光比，延迟精度更好。胶合真零级波片由石英晶体和K9材料胶合而成，由于单片真零级波片的厚度太薄，很容易破碎，所以我们将其胶合在K9基底上增加其机械强度
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消色差波片
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双波长波片
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双波长波片
双波长波片是一种特殊的多级波片，它可以同时在两个波长实现我们所需的相位延迟，广泛用于固体倍频激光器里用来提高转换效率。一般厚度<2mm，高损伤阈值。莱普可以根据客户的要求提供双波长波片和三波长波片
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旋光片
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旋光片
石英旋光片由石英晶体制作而成。石英晶体具有天然的旋光性，所以它可以用来旋转线偏振光的偏振方向，并且不改变线偏振光的特性。旋转的角度和晶体的厚度有关，旋转方向目前有左旋和右旋两种可以选择。
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波片
莱普的波片包含八分之一波片(λ/8)，四分之一波片(λ/4），二分之一波片(λ/2)和全波片(λ),广泛应用于各种偏振态光的合成和分析。
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低级波片
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分光镜
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平板分光镜
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平板分光镜
标准的平板分光镜将入射光按照一定比例分光，与入射光的波长和偏振状态无关。而偏振平板分光镜则设计用来区分S和P偏光。莱普的平板分光镜前表面镀有决定分光比例的分光膜层，而后表面为增透膜层，减小鬼影和干涉效应。
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立体分光镜
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偏振立体分光镜
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偏振立体分光镜
偏振分光棱镜能把入射的非偏振光分成两束垂直的线偏光。其中P偏光完全通过，而S偏光以45度角被反射，出射方向与P光成90度角。偏振立体分光镜由一对高精度直角棱镜胶合而成，其中一个棱镜的斜边上镀有偏振分光介质膜。莱普可以提供光胶偏振立体分光镜，能够承受极高的激光功率及拥有高的消光比
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非偏振立体分光镜
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非偏振立体分光镜
非偏振立体分光镜由一对高精度的直角棱镜胶合而成,其中的一个棱镜斜边上镀有金属介电膜层，金属介电膜层的低偏振依赖性使S和P偏振状态的投射和反射率分别保持在6%以内。这些分光器在其规定的波长范围内能够在光谱上保持平稳，从而减少了入射角度或汇聚/发散光束的变化所产生的影响。
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分光镜
分光镜是一种能够将光线一分为二的光学件。在激光和照明系统范围中，分光镜属于一种常见的光学件。另外，分光镜的应用范围也包括了荧光应用、光学干涉测量、生命科学或半导体仪器。用户可以按照总体强度百分比、波长，或偏振状态来分割光线。
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平板分光镜
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格兰偏振棱镜
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格兰泰勒偏振器
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格兰泰勒偏振器
格兰泰勒棱镜是由两片双折射晶体制成的偏光器件，中间采用空气隙结构。此棱镜的长度与通光孔径的比值小于1.0，使之成为相对较薄的偏光器件。此棱镜无逃 逸窗口，因此适用于中低功率系统。由不同材料制成的格兰泰勒棱镜，其接收角各不相同。
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格兰-激光偏振器
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格兰-汤普生偏振器
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渥拉斯顿偏振器
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渥拉斯顿偏振器
渥拉斯通棱镜由两片双折射晶体胶合或者光胶而成。出射的o光与E光几乎对称分布在入射光的两边，所以o光和E光的偏折角度差不多是洛匈棱镜的两倍。莱普可根据客户需求设计不同的分离角。
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洛匈偏振器
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洛匈偏振器
洛匈棱镜由两片双折射晶体胶合或者光胶而成。由于折射率相同，o光和e 光在第一块晶体中以o光的折射率no沿着光轴方向一起传播.当两束光进入第二块晶体后,o光还是以no的折射率继续传播,而E光的折射率由no变成ne,并在截面上产生折射.折射的角度在第二块晶体和空气的界面上进一步增加,这样出射的O光和E光就产生了一个分离角度.莱普可以根据客户要求在特定的波段下设计分开的角度。
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格兰偏振棱镜
莱普提供冰洲石,YVO4和α-BBO等偏振镜，偏振光学元件是专为改变或测量入射光的偏振态而设计，适用于紫外、可见和红外光谱波段。该解决方案能用于自由空间和光纤光学的偏振应用。
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格兰泰勒偏振器
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偏振光学元件
偏振镜用于成像系统，旨在降低眩光或热点、加强对比度，或执行应力评估。 偏振镜可用于测量磁场、温度、分子结构、化学相互作用或声波振动的变化。 当光线通过偏振镜时，光线的偏振态，或其电场的X和Y元件的振幅将会出现变化。
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波片
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晶体
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激光晶体
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键合晶体
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Yb:YAG（掺镱钇铝石榴石）
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Yb:YAG（掺镱钇铝石榴石）
Yb:YAG（掺镱钇铝石榴石）晶体是一种发展前景巨大的固体激光工作物质，由于 Yb4+ 离子具有 4f13 电子结构，它的吸收和发射谱带简单，激光上能级无激发态自吸收和上转换，辐射量子效率高，峰值位于 940nm 和 970nm 的吸收线宽宽，吸收系数大，与 InGaAs 二极管发光波长很好配，非常适合 LD 泵浦，加上 YAG 晶体基质的优异 光学和导热性能，因而是高效率高平均功率 LD 泵浦激光器的理想工作物质，国 际上已研制出 LD 泵浦输出 2KW 以上的高功率 Yb:YAG 激光器，并用于汽车制造业激光加工。
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Nd:YVO4（掺钕钒酸钇）
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Nd:YVO4（掺钕钒酸钇）
Nd:YVO4（掺钕钒酸钇）晶体是一种性能优良的激光晶体，适于制造激光二极管泵浦特别是中低功率的激光器。与Nd:YAG相比Nd:YVO4对泵浦光有较高的吸收系数和更大的受激发射截面。激光二极管泵浦的Nd:YVO4晶体与LBO,BBO,KTP等高非线性系数的晶体配合使用，能够达到较好的倍频转换效率，可以制成输出近红外、绿色、蓝色到紫外线等类型的全固态激光器。
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Nd:YAG(掺钕钇铝石榴石)
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Nd:YAG(掺钕钇铝石榴石)
Nd:YAG(掺钕钇铝石榴石) 晶体是最早和最著名的激光晶体。由于它的很多基本性能优越， 故Nd:YAG仍常被用于近远红外固态激光及其倍频，三倍频应用中。
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Nd:GdVO4(掺钕钒酸钆晶体)
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Nd:GdVO4(掺钕钒酸钆晶体)
Nd:GdVO4(掺钕钒酸钆晶体)是和掺钕钒酸钇单晶(Nd:YVO4)性质相近的优秀的激光晶体,具有优的物理、光学、机械性能,是理想的激光二极管泵浦全固态(DPSS)微小型激光器的激光工作物质之一.它比Nd:YAG有更高的斜率效率，比钒酸钇有更好的热导和高输出功率，故在高功率DPSS场合，使用Nd:GdVO4的效果会比使用Nd:YAG和Nd:YVO4更好.
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激光晶体
莱普可以提供键合晶体，Yb:YAG，Nd:YVO4，Nd:YAG，Nd:GdVO4等，并可以根据客户的需求，提供返修和镀膜服务。
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键合晶体
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非线性晶体
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CLBO（六硼酸铯锂）
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CLBO（六硼酸铯锂）
CLBO（六硼酸铯锂,CsLiB6O10)具有优异的紫外非线性特性，特别是能够对Nd:YAG激光器输出的1064nm激光进行四倍频和五倍频。CLBO晶体有高损伤阈值、较小的走离角、较大的可接受角度以及较大的光谱带宽和温度带宽。用于大功率紫外固体激光器。
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KDP &DKDP
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KDP &DKDP
KDP(磷酸二氢钾),DKDP(磷酸二氘钾)由于其拥有优越的紫外透过,高损伤阈值,双折射系数高等特性,被广泛地应用在多种工业用途(其非线性系数偏低)。这两种晶体通常被用于做Nd:YAG激光器的二、三、四倍频器件（室温条件下）。另外，它们也具有电光系数高的特点，故也被用于制作Q开关等.
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RTP （磷酸钛氧铷)
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RTP （磷酸钛氧铷)
RTP（磷酸钛氧铷）因其良好的电学与光学性能，非常适合用做电光器件，如激光Q开关、快门、相位和振幅调制器、脉冲选择器，腔倒空器和偏转器。莱普提供的RTP晶体Q开关，采用双晶体结构，两块晶体光轴彼此垂直，可以自动补偿环境温度变化，是一种无需温控的激光器件。
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LBO (三硼酸锂晶体)
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LBO (三硼酸锂晶体)
LBO(三硼酸锂)晶体是一种优良的倍频晶体，是目前应用比较广泛的一种倍频器件，其晶体内部光学均匀性良好、透过波段比较宽，具有较高的匹配效率和激光损伤阈值.。
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BBO (偏硼酸钡）
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非线性晶体
非线性晶体的简称为NLO晶体，莱普可以提CLBO,KDP&DKDP, RTP,LBO 和 BBO.
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CLBO（六硼酸铯锂）
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双折射晶体
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冰洲石(Calcite)
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冰洲石(Calcite)
冰洲石(Calcite)晶体是一种天然双折射材料，在可见到近红外具有比较好的光学性能。冰洲石可加工产品的尺寸较大，并且价格实惠，被广泛应用于偏振器件和补偿器件中。
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α-BBO(偏硼酸钡)
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α-BBO(偏硼酸钡)
偏硼酸钡(α-BBO)晶体是一种优异的双折射材料，具有非常良好的光学性能，在紫外到中红外都具有很好的透过。α-BBO晶体内部质量良好，吸收小，并且由于具有良好的紫外透过，被广泛应用于高消光比、深紫外激光系统中,主要加工成格兰偏振棱镜和偏振分束器、补偿器等等。
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YVO4(钒酸钇)
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YVO4(钒酸钇)
YVO4（钒酸钇）单晶是一种具有优良物理光学性能的双折射晶体材料。该晶体透光范围宽，透过率高、双折射系数大、并易于加工。因此，YVO4晶体被广泛应用于光纤通信领域，是光通信无源器件如光隔离器、旋光器、延迟器、偏振器中的关键材料。
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双折射晶体
莱普大量供应用于偏振的双折射晶体，包含calcite（冰洲石）, a-BBO （偏硼酸钡）和 YVO4（钒酸钇）
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冰洲石(Calcite)
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磁光晶体
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TGG(铽镓石榴石)
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磁光晶体
TGG(铽镓石榴石)单晶是用于制作法拉第旋光器与隔离器的最佳磁光材料，适用波长400-1100nm（不包括470nm-500nm）。
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TGG(铽镓石榴石)
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闪烁晶体
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溴化镧铈闪烁晶体
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溴化镧铈闪烁晶体
溴化镧铈闪烁晶体是核辐射探头的主要组成部件。闪烁探头可用来探测X光和γ射线等电离辐射。溴化镧铈闪烁晶体具有光产额高、能量分辨率好、衰减时间短、非线性响应小等优点，可广泛应用于国际防恐反恐、核材料控制、安全检查、能源、核医学、工业计量、石油测井等多个领域。
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溴化镧铈闪烁探头
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溴化镧铈闪烁探头
溴化镧铈闪烁探头由溴化镧铈闪烁晶体、快速光电倍增管及其分压电路、快速响应电荷灵敏前置放大器以及探头金属外壳等主要部件组成,由于采用了直接耦合的最优化设计，因而探头兼有能量分辨率高、能量线性好、响应速度快等诸多突出优点，可广泛应用于核探测技术。
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闪烁晶体
LaBr3:Ce Scintillators are the main components of nuclear radiation detector. LaBr3:Ce Scintillation detector can be used to detect the ionizing radiation just like X-rays and Gamma rays, etc.
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溴化镧铈闪烁晶体
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晶体
莱普可以提供激光晶体、非线性晶体、双折射晶体、磁光晶体和闪烁晶体，并提供晶体的返修和镀膜服务。
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激光晶体
- 镀膜
- 镀膜
莱普提供和专业的膜层设计和镀膜服务，我们提供从紫外（UV）到可见光再到红外（IR）波段的多种膜系的镀膜，包括增透膜层，高反膜层，滤光膜层，分光膜层等等。
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光固化成形
- 介绍
- 应用
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3D打印服务
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加工能力
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从3D文件到实物
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-
3D打印和传统加工的比较
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3D打印服务
莱普利用增材制造技术(3D打印）为客户快速加工特定的产品，我们将您的创意变为现实。
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加工能力
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光固化成形
3D打印不仅仅处于试样阶段了， 如今从最初的模型到最终的成品，3D打印为所有的创作阶段提供了变革性优势，今天的竞争环境造就了选择合适的3D打印机介入到所有创作阶段比以前更加重要。
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- 技术
- 技术
做为顶尖的光学元件、光学系统和晶体的加工制造商，莱普始终以“精密生产技术,提供超越客户要求之产品” 为理念, 从原材料的检验、研磨、抛光、清洗、镀膜到最终检测，所有这些生产环节都瞄准了“顶级质量、低成本和快速交货周期”的目标。
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- 关于莱普
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做为顶尖的光学元件、光学系统和晶体的加工制造商，莱普始终以“精密生产技术,提供超越客户要求之产品” 为理念，以匠心理念服务全球客户。
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- 动态
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格兰泰勒偏振器
格兰泰勒棱镜是由两片双折射晶体制成的偏光器件，中间采用空气隙结构。此棱镜的长度与通光孔径的比值小于1.0，使之成为相对较薄的偏光器件。此棱镜无逃 逸窗口，因此适用于中低功率系统。由不同材料制成的格兰泰勒棱镜，其接收角各不相同。
产品特点
接近布儒斯特切割角
空气隙，适用于小功率激光
无逃逸窗，反射光线被吸收
长度短，紧凑
加工能力
| 常规精度等级 | |
| 材料 | α-BBO, Calcite or YVO4 |
| 波长范围 | α-BBO 200-3500nm Calcite 350-2300nm YVO4 500-4000nm |
| 消光比 | α-BBO < 5×10 -6 Calcite < 5×10 -5 YVO4 < 5×10 -6 |
| 尺寸公差 | ±0.1mm |
| 表面光洁度 | S/D 20-10 |
| 光束背离 | < 3 arc minutes |
| 波前畸变 | <Lambda/4 @632.8 nm |
| 损伤阈值 | ＞200MW/cm2 |
| 镀膜 | 单层MgF2 |
| 封装 | 铝,氧化发黑 |
α-BBO 格兰泰勒偏振器
| 产品编码 | 波长范围(nm) | 消光比 | 视场角(°) | 通光孔径(φa) | 外径 (φd) | 长度 |
| GTP6206 | 200-270nm Single layer MgF2@245nm | < 5×10 -6 | > 6.0 | 5.0 | 15.0 | 8.0 |
| GTP6208 | 7.0 | 25.4 | 10.0 | |||
| GTP6210 | 9.0 | 25.4 | 11.0 | |||
| GTP6215 | 13.5 | 30.0 | 15.0 | |||
| GTP6220 | 18.0 | 38.0 | 19.0 | |||
| GTP6306 | 300-700nm Single layer MgF2@532nm | < 5×10 -6 | > 6.0 | 5.0 | 15.0 | 8.0 |
| GTP6308 | 7.0 | 25.4 | 10.0 | |||
| GTP6310 | 9.0 | 25.4 | 11.0 | |||
| GTP6315 | 13.5 | 30.0 | 15.0 | |||
| GTP6320 | 18.0 | 38.0 | 19.0 | |||
| GTP6706 | 700-3000nm Single layer MgF2@ 1064nm | < 5×10 -6 | > 6.0 | 5.0 | 15.0 | 8.0 |
| GTP6708 | 7.0 | 25.4 | 10.0 | |||
| GTP6710 | 9.0 | 25.4 | 11.0 | |||
| GTP6715 | 13.5 | 30.0 | 15.0 | |||
| GTP6720 | 18.0 | 38.0 | 19.0 |
Calcite 格兰泰勒偏振器
| 产品编码 | 波长范围(nm) | 消光比 | 视场角(°) | 通光孔径(φa) | 外径 (φd) | 长度 |
| GTP7006 | 350-2300nm Single layer MgF2@ 1064nm | < 5×10 -5 | > 7.7 | 5.0 | 15.0 | 8.0 |
| GTP7008 | 7.0 | 25.4 | 10.0 | |||
| GTP7010 | 9.0 | 25.4 | 11.0 | |||
| GTP7015 | 13.5 | 30.0 | 15.0 | |||
| GTP7020 | 18.0 | 38.0 | 19.0 |
YVO4 格兰泰勒偏振器
| 产品编码 | 波长范围(nm) | 消光比 | 视场角(°) | 通光孔径(φa) | 外径 (φd) | 长度 |
| GTP8006 | 500-4000nm Single layer MgF2@ 1300nm | < 5×10 -6 | >6.5 | 5.0 | 15.0 | 7.0 |
| GTP8008 | 7.0 | 25.4 | 9.0 | |||
| GTP8010 | 9.0 | 25.4 | 10.0 | |||
| GTP8015 | 13.5 | 30.0 | 12.0 | |||
| GTP8020 | 18.0 | 38.0 | 15.0 |
